Balmerserien: synliga spektrallinjer från väte
1 · Förutsäg
En elektron i en väteatom faller från en högre energinivå ner till nivån n = 2 och avger en foton (Balmerserien — de enda vätelinjerna som är synliga för det mänskliga ögat). Beror den emitterade våglängden av vilken nivå elektronen startade från?
- Ja — olika startnivåer ger olika, diskret åtskilda våglängder (Balmerlinjerna Hα, Hβ, Hγ...).
- Nej — varje övergång ner till n = 2 avger samma våglängd.
- Våglängden kan vara vad som helst i ett kontinuerligt intervall, inte diskreta värden.
2 · Uppbyggnad
- Öppna förinställningen Balmer alfa och tryck på Återställ. Denna förinställnings standardövergång är n = 3 → n = 2 (Hα, den röda Balmerlinjen).
- Aktivera avläsningen av emitterad våglängd.
- Ställ in startenerginivån n_initial för varje försök (med fall ner till n_final = 2) och notera den emitterade våglängden.
3 · Samla data
| Startnivå n_i | Emissionsvåglängd λ (nm) |
|---|---|
| 3 | |
| 4 | |
| 5 |
Rita 1/λ (y-axeln) mot 1/n_i² (x-axeln) för dina tre försök. Är linjen rät?
4 · Analysera
- Beräkna för ett försök 1/λ = R(1/n_f² − 1/n_i²) med Rydbergkonstanten R = 1.097×10⁷ m⁻¹ och n_f = 2. Jämför med tabellen.
- Förklara varför våglängderna blir kortare (högre energi) när n_i växer, men avståndet mellan successiva linjer (Hα, Hβ, Hγ) krymper — de konvergerar mot en serigräns i stället för att spridas isär i oändlighet.
5 · Utvidga
- Balmerserien är den enda väteserien som hamnar i det synliga spektrumet (ungefär 400–700 nm) — det är därför den upptäcktes först historiskt, av Johann Balmer 1885, innan den underliggande atomteorin fanns. Förklara varför Lymanserien (fall till n = 1) och Paschenserien (fall till n = 3) hamnar utanför synligt ljus.
- Astronomer identifierar väte i avlägsna stjärnor genom att hitta dessa exakta Balmer-våglängder i stjärnljusets spektra. Förklara varför en förskjuten (inte exakt) Balmer-alfa-våglängd i en stjärnas spektrum talar om för astronomer att stjärnan rör sig relativt jorden (dopplereffekten).
Fysiken bakom det här experimentet
Rydbergs formel (Bohrs modell)
Våglängden hos ljus som emitteras när en elektron i väte faller från nivå n_i till n_f följer 1/λ = R(1/n_f² − 1/n_i²), där R är Rydbergkonstanten — en direkt följd av Bohrmodellens kvantiserade energinivåer.
Modern fysik
- Den fotoelektriska effekten: en skarp energitröskel
- Den fotoelektriska effekten: stoppspänningen
- En verklig fotocell: natriums utträdesarbete
- Comptonspridning: våglängdsförskjutning vid 90°
- Comptonspridning: maximal förskjutning vid bakåtspridning
- Comptonspridning: en jämförelse vid små vinklar
- Lymanserien: ultravioletta vätelinjer
- Paschenserien: infraröda vätelinjer
- Radioaktivt sönderfall: kol-14-datering
- Medicinska radioisotoper: Teknetium-99m:s korta halveringstid
- Kärnans bindningsenergi: Droppmodellen
- de Broglies materievågor: Elektronens våglängd