Balmerova série: viditelné spektrální čáry vodíku
1 · Predikuj
Elektron v atomu vodíku klesá z vyšší energetické hladiny na hladinu n = 2 a emituje foton (Balmerova série — jediné čáry vodíku viditelné lidským okem). Závisí emitovaná vlnová délka na tom, ze které hladiny elektron začal?
- Ano — různé výchozí hladiny dávají různé, diskrétně rozestavené vlnové délky (čáry Balmera Hα, Hβ, Hγ…).
- Ne — každý přechod dolů na n = 2 emituje stejnou vlnovou délku.
- Vlnová délka může být cokoli ve spojitém rozsahu, ne diskrétní hodnoty.
2 · Sestavení
- Otevři předvolbu balmer-alpha a stiskni Resetovat. Výchozí přechod této předvolby je n = 3 → n = 2 (Hα, červená Balmerova čára).
- Zapni odečet emitované vlnové délky.
- Nastav výchozí energetickou hladinu n_initial pro každý pokus (klesající na n_final = 2) a zapiš emitovanou vlnovou délku.
3 · Sbírej data
| Počáteční hladina n_i | Emisní vlnová délka λ (nm) |
|---|---|
| 3 | |
| 4 | |
| 5 |
Vynes 1/λ (osa y) proti 1/n_i² (osa x) pro své tři pokusy. Je čára přímá?
4 · Analyzuj
- Pro jeden pokus spočti 1/λ = R(1/n_f² − 1/n_i²) s Rydbergovou konstantou R = 1.097×10⁷ m⁻¹ a n_f = 2. Porovnej s tabulkou.
- Vysvětli, proč vlnové délky se zkracují (vyšší energie), jak roste n_i, ale rozestupy mezi po sobě jdoucími čárami (Hα, Hβ, Hγ) se zmenšují — konvergují k limitě série, místo aby se rozebíhaly do nekonečna.
5 · Rozšiř
- Balmerova série je jediná série vodíku, která spadá do viditelného spektra (zhruba 400–700 nm) — proto byla historicky objevena první, Johannem Balmerem v roce 1885, před existencí atomové teorie. Vysvětli, proč Lymanova série (přechody na n = 1) a Paschenova série (přechody na n = 3) spadají mimo viditelné světlo.
- Astronomové identifikují vodík ve vzdálených hvězdách detekcí přesně těchto Balmerových vlnových délek ve spektrech hvězdného světla. Vysvětli, proč nalezení posunuté (ne přesné) vlnové délky Balmer-alfa ve spektru hvězdy říká astronomům, že hvězda se pohybuje vzhledem k Zemi (Dopplerův jev).
Fyzika za tímto experimentem
Rydbergův vzorec (Bohrův model)
Vlnová délka světla emitovaného, když elektron vodíku klesne z hladiny n_i na n_f, řídí 1/λ = R(1/n_f² − 1/n_i²), kde R je Rydbergova konstanta — přímý důsledek kvantovaných energetických hladin Bohrova modelu.
Moderní fyzika
- Fotoelektrický jev: ostrý energetický práh
- Fotoelektrický jev: brzdové napětí
- Skutečná fotobuňka: výstupní práce sodíku
- Comptonův rozptyl: posun vlnové délky při 90°
- Comptonův rozptyl: maximální posun při zpětném rozptylu
- Comptonův rozptyl: srovnání při mělkém úhlu
- Lymanova série: ultrafialové čáry vodíku
- Paschenova série: infrared čáry vodíku
- Radioaktivní přeměna: datování uhlíkem-14
- Lékařské radioizotopy: krátký poločas technecia-99m
- Vazebná energie jádra: model kapky
- De Broglieho hmotné vlny: vlnová délka elektronu