Balmerova série: viditelné spektrální čáry vodíku

1 · Predikuj

Elektron v atomu vodíku klesá z vyšší energetické hladiny na hladinu n = 2 a emituje foton (Balmerova série — jediné čáry vodíku viditelné lidským okem). Závisí emitovaná vlnová délka na tom, ze které hladiny elektron začal?

2 · Sestavení

  1. Otevři předvolbu balmer-alpha a stiskni Resetovat. Výchozí přechod této předvolby je n = 3 → n = 2 (Hα, červená Balmerova čára).
  2. Zapni odečet emitované vlnové délky.
  3. Nastav výchozí energetickou hladinu n_initial pro každý pokus (klesající na n_final = 2) a zapiš emitovanou vlnovou délku.

3 · Sbírej data

Počáteční hladina n_iEmisní vlnová délka λ (nm)
3
4
5

Vynes 1/λ (osa y) proti 1/n_i² (osa x) pro své tři pokusy. Je čára přímá?

4 · Analyzuj

  1. Pro jeden pokus spočti 1/λ = R(1/n_f² − 1/n_i²) s Rydbergovou konstantou R = 1.09678×10⁷ m⁻¹ a n_f = 2. Porovnej s tabulkou.
  2. Vysvětli, proč vlnové délky se zkracují (vyšší energie), jak roste n_i, ale rozestupy mezi po sobě jdoucími čárami (Hα, Hβ, Hγ) se zmenšují — konvergují k limitě série, místo aby se rozebíhaly do nekonečna.

5 · Rozšiř

  1. Balmerova série je jediná série vodíku, která spadá do viditelného spektra (zhruba 400–700 nm) — proto byla historicky objevena první, Johannem Balmerem v roce 1885, před existencí atomové teorie. Vysvětli, proč Lymanova série (přechody na n = 1) a Paschenova série (přechody na n = 3) spadají mimo viditelné světlo.
  2. Astronomové identifikují vodík ve vzdálených hvězdách detekcí přesně těchto Balmerových vlnových délek ve spektrech hvězdného světla. Vysvětli, proč nalezení posunuté (ne přesné) vlnové délky Balmer-alfa ve spektru hvězdy říká astronomům, že hvězda se pohybuje vzhledem k Zemi (Dopplerův jev).

Fyzika za tímto experimentem

Vztah vlnová délka–energie fotonu

Jakmile přechod mezi energetickými hladinami v Bohrově modelu (z n_i do n_f) dá energii ΔE emitovaného fotonu, jeho vlnová délka plyne přímo z λ = hc/ΔE — tentýž vztah, který spojuje energii libovolného fotonu s jeho vlnovou délkou. Samotné rozestupy hladin, a tedy ΔE, stanovuje Rydbergův vzorec 1/λ = R(1/n_f² − 1/n_i²).

← Zpět na experiment

Moderní fyzika

138 bezplatných tisknutelných pracovních listů z fyziky