Adiabatna ekspanzija: ohlajanje brez izgube toplote
1 · Predvidi
Plin se hitro širi, brez časa za izmenjavo toplote z okolico (adiabatno). Ali se temperatura plina spremeni, čeprav nobena toplota ne vstopi ali izstopi?
- Plin se ohladi — opravi delo na svoji okolici z lastno notranjo energijo.
- Temperatura ostane enaka, ker se toplota ne izmenjuje.
- Plin se segreva, ko se širi.
2 · Pripravi
- Odpri prednastavitev adiabatic-expansion in pritisni Ponastavi. 1 mol dvoatomskoga dušika (f = 5) začne pri 24,9 L, 300 K.
- Omogoči odčitek končne temperature na komori.
- Nastavi ciljno (končno) prostornino za vsak poskus in zabeleži končno temperaturo in opravljeno delo.
3 · Zberi podatke
| Končna prostornina V₂ (L) | Delo, ki ga je opravil plin W_gas (J) | Končna temperatura T₂ (K) |
|---|---|---|
| 37.41 | ||
| 49.89 | ||
| 62.36 |
Nariši končno temperaturo T₂ (os y) proti končni prostornini V₂ (os x) za svoje tri poskuse. Ali se črta ukrivi navzdol?
4 · Analiziraj
- Za en poskus izračunaj T₂ = T₁·(V₁/V₂)^(γ−1) z γ = (f+2)/f = 1.4, T₁ = 300 K, V₁ = 24.9 L. Nato izračunaj W_gas = −ΔU = −(f/2)nR(T₂ − T₁). Primerjaj oba s tabelo.
- S Q = 0 v vsakem poskusu prvi zakon da ΔU = −W_gas točno. Z ohranitvijo energije razloži, zakaj se razširjajoč plin, ki opravi pozitivno delo, mora ohladiti, ko ne more vleči toplote.
5 · Razširi
- Aerosolni pršilnik je hladen na dotik, ker plin uhaja in se hitro širi — prehitro, da bi izmenjal veliko toplote z okolico. Razloži, zakaj je to resničen (čeprav nepopoln) primer adiabatnega ohlajanja.
- Primerjaj svoje končne temperature tu s tem, kar bi dala obratna stran isothermal-compression (izotermna ekspanzija) za isto spremembo prostornine: izotermna drži T konstantno, ta adiabatni primer pa ne. Zakaj odstranitev predpostavke o izmenjavi toplote spremeni izid?
Fizika za tem poskusom
Adiabaten proces
Brez izmenjane toplote (Q = 0) se prvi zakon poenostavi v ΔU = −W_gas: razširjajoč plin lahko opravi delo le s porabo lastne notranje energije, zato se mora ohladiti. Tlak in prostornina sledita P·V^γ = konstanta.
Termodinamika
- Zakon idealnega plina: tlak, prostornina in temperatura
- Kinetična teorija: temperatura in hitrost molekul
- Izotermno stiskanje: delo pri konstantni temperaturi
- Izobarno segrevanje: ekspanzija pri konstantnem tlaku
- Izohorno segrevanje: naraščanje tlaka pri konstantni prostornini
- Kalorimetrija: mešanje vročega in hladnega
- Toplotno prevajanje: toplotni tok skozi palico
- Carnotov krožni proces: največji možni izkoristek stroja
- Ottov krožni proces: idealiziran model bencinskega motorja
- Obrnjen Carnotov krožni proces: hladilni stroj
- Stirlingov krožni proces: izotermni kraki z regeneracijo
- Sprememba entropije v reverzibilni izotermni ekspanziji