Compton-spredning: Bølgelængdeforskydning ved 90°

1 · Forudsig

En røntgenfoton spredes mod en fri elektron. Ændrer den spredte fotons bølgelængde sig, og afhænger størrelsen af forskydningen i så fald af spredningsvinklen?

2 · Opsætning

  1. Åbn forudstillingen compton-90, og tryk på Nulstil. Den indfaldende røntgenbølgelængde er 0.05 nm.
  2. Slå bølgelængdeforskydningsaflæsningen til.
  3. Indstil spredningsvinklen for hvert forsøg, og notér bølgelængdeforskydningen.

3 · Saml data

Spredningsvinkel θ (°)Bølgelængdeskift Δλ (pm)
30.00
60.00
90.00

Afbild Δλ (y-aksen) mod (1 − cos θ) (x-aksen) for dine tre forsøg. Er linjen ret og går gennem nulpunktet?

4 · Analysér

  1. Beregn for ét forsøg Δλ = (h/(m_ec))(1 − cos θ) med h = 6.626×10⁻³⁴ J·s, m_e = 9.109×10⁻³¹ kg, c = 3×10⁸ m/s. Sammenlign med tabellen.
  2. Bemærk, at Δλ slet ikke afhænger af den indfaldende bølgelængde — kun af vinklen. Forklar, hvorfor Compton-forskydningen er den samme, uanset om det indkommende røntgenlys er 0.05 nm eller 0.5 nm.

5 · Udvid

  1. Comptons eksperiment fra 1923 var historisk bevis på, at lys opfører sig som partikler (fotoner) med bestemt impuls, ikke kun bølger — et rent bølgebillede forudsiger slet ingen bølgelængdeforskydning ved spredning. Forklar, hvorfor en bølgelængde-AFHÆNGIG forskydning ville have været umulig at forklare klassisk.
  2. Konstanten h/(m_ec) ≈ 2.43 pm kaldes elektronens Compton-bølgelængde. Forklar, hvorfor den sætter den naturlige størrelsesskala for, hvor meget en fotons bølgelængde kan forskydes ved spredning mod en elektron.

Fysikken bag dette eksperiment

Compton-spredningsformel

En foton, der spredes mod en fri elektron, forskydes til en længere bølgelængde med Δλ = (h/m_ec)(1 − cos θ), afhængig kun af spredningsvinklen θ — direkte bevis på, at fotoner bærer impuls som partikler.

← Tilbage til eksperimentet

Moderne fysik

138 gratis printbare fysik-labark